优质解答
牛顿发现了万有引力定律,但引力常量G这个数值是多少,连他本人也不知道.按说只要测出两个物体的质量,测出两个物体间的距离,再测出物体间的引力,代入万有引力定律,就可以测出这个常量.但因为一般物体的质量太小了,它们间的引力无法测出,而天体的质量太大了,又无法测出质量.所以,万有引力定律发现了100多年,万有引力常量仍没有一个准确的结果,这个公式就仍然不能是一个完善的等式.直到100多年后,英国人卡文迪许利用扭秤,才巧妙地测出了这个常量.卡文迪许测出引力常量的实验也被称为测量地球重量的实验. 引力常量测定这是一个卡文迪许扭秤的模型.这个扭秤的主要部分是这样一个T字形轻而结实的框架,把这个T形架倒挂在一根石英丝下.若在T形架的两端施加两个大小相等、方向相反的力,石英丝就会扭转一个角度.力越大,扭转的角度也越大.反过来,如果测出T形架转过的角度,也就可以测出T形架两端所受力的大小.现在在T形架的两端各固定一个小球,再在每个小球的附近各放一个大球,大小两个球间的距离是可以较容易测定的.根据万有引力定律,大球会对小球产生引力,T形架会随之扭转,只要测出其扭转的角度,就可以测出引力的大小.当然由于引力很小,这个扭转的角度会很小.怎样才能把这个角度测出来呢?卡文迪许在T形架上装了一面小镜子,用一束光射向镜子,经镜子反射后的光射向远处的刻度尺,当镜子与T形架一起发生一个很小的转动时,刻度尺上的光斑会发生较大的移动.这样,就起到一个化小为大的效果,通过测定光斑的移动,测定了T形架在放置大球前后扭转的角度,从而测定了此时大球对小球的引力.卡文迪许用此扭秤验证了牛顿万有引力定律,并测定出引力常量G的数值.这个数值与近代用更加科学的方法测定的数值是非常接近的.论文题目：万有引力常数G的精确测量与扭秤特性研究
作者简介：胡忠坤,男,1972年12月出生,1998年09月师从于华中科技大学罗俊教授,于2001年06月获博士学位.
自从库仑和卡文迪许首次将扭秤技术应用于静电和万有引力的测量以来,扭秤作为一种主要的弱力精密检测工具被广泛地应用于万有引力和电磁力的精密测量等诸多研究领域.两百年来扭秤实验技术得到了不断的发展与完善,并在引力实验中发挥着主导作用.本论文在深入研究扭秤系统物理特性的基础上发展了一套高灵敏度的精密扭秤实验技术,并将其应用于万有引力常数G的测量.
万有引力常数G的精确测量不仅对于揭示引力相互作用的性质非常关键,而且对于理论物理学、地球物理学、天文学、宇宙学以及精密测量技术等领域的研究都具有重要的意义,因而得到理论和实验工作者的广泛关注.自Cavendish测出万有引力常数的第一个实验值以来,人们对此进行了大量的实验研究,并给出了近300个G的测量结果.但令人遗憾的是,作为最早被认识和测量的物理基本常数,与其它基本常数相比,G的测量精度迄今为止是最差的.这是因为万有引力相互作用十分微弱且不可屏蔽,而且涉及到质量、长度和时间等基本量的绝对测量,因此G的精确测量是一项艰巨而复杂的系统工作,它不仅需要好的物理思想和巧妙的实验方案,而且也极力追求实验检测技术的极限.因而作为一个热点和难点,万有引力常数G的精确测量为各国科学家所关注.近三十年来,大多数实验者都认为自己的测G实验达到了10-4数量级的相对精度,但事实上他们的测量结果之间的吻合度仅达到10-3数量级.由于G的测量值之间不吻合,国际基本物理学常数委员会在1999年调整基本常数时,将G的推荐值的相对不确定度由CODATA-86的128 ppm(1ppm= )增加到CODATA-98的1500 ppm.这也使G成为此次基本常数更新中唯一不确定度下降的物理学基本常数.这些现象充分说明测G的艰巨性和重要性,同时也意味着存在未被认识的系统误差.人们不禁要问：万有引力常数G的绝对数值究竟是多大?为了回答这一问题,我选择了万有引力常数G的精确测量这一基础研究课题,并希望能在基本物理学常数中写入中国人自己测出的值.该课题得到国家自然科学创新研究群体、国家杰出青年科学基金、国家自然科学基金重点项目、国家自然科学基金面上项目、国家科委九五攀登预研项目等7项课题资助.
围绕万有引力常数G的精确测量和精密扭秤特性研究,本文主要介绍以下四个方面的研究工作：
HUST—99扭秤周期法测G实验.扭秤可以绕着悬丝在水平面内自由转动,以探测作用于检验质量上水平方向的待测外力作用.作为一种高灵敏度的弱力检测工具,精密扭秤已被广泛应用于万有引力和电磁力等弱力的精密测量以及材料特性研究等诸多研究领域.扭秤周期法测量引力常数 G 的原理为：通过比较作为检验质量的扭秤系统在吸引质量两种不同引力场配置下的周期变化而测得G值.一根直径25 长度为513mm的钨丝悬挂两32 g的铜球检验质量构成扭秤, 扭秤系统置于真空容器中,自由震荡周期为3484秒.当两个6.25 kg 的圆柱体吸引质量置于一个检验质量两侧时,其周期增加到4441秒.我们实验的创新之处在于采用了长周期高Q值扭秤,并使之在一个恒温（日变化小于0.005 °C）环境下工作,从而克服了扭丝滞弹性和热弹性对测G的影响.我们采用的非对称扭秤可以使得较小的吸引质量产生较大的待测信号,但是这种设计使扭秤系统易受外界干扰的影响,同时也会增加扭秤运动的非线性效应,且对扭秤运动信号的周期拟合提出了更高要求.我们的实验结果的相对精度达到105ppm,该测量结果被国际物理学基本常数委员会推荐的CODATA-98值所采用,并被命名为“HUST-99”.
扭秤系统周期拟合数据处理方法研究.在周期法测量引力常数G的实验中,扭秤周期的测量精度直接影响G的测量精度.扭秤的周期一般从几分钟到小时量级,周期越长,灵敏度越高.但长周期的基频高精度拟合是一件很困难的事,用传统的傅氏变换、极值序列拟合和非线性最小二乘拟合等方法难以满足实验精度的要求.周期法测 G 实验对扭秤运动的基频的测量精度要求很高,而对振幅和位相等的测量精度要求相对较低.根据这一具体要求,本文提出了对扭秤运动周期的单参量直接基频拟合.单参量直接基频拟合的基本思想是只给出周期的最佳估计值,而对其他参量不作任何限制,即采用仅对信号周期敏感的方差作为判据,利用最小二乘原理给出周期的最可信赖值.理论分析和数值模拟表明该方法可有效克服周期法测 G 实验中的主要干扰,即由于非线性效应而寄生的高次谐波振荡；由于阻尼的存在引起的扭秤运动振幅的衰减；由于扭丝的蠕变及实验环境的变化而引起的扭秤静平衡点的漂移等.单参量直接基频拟合能高精度给出信号的周期,代价是牺牲了其它参量的测量精度.因为它未对其他参量作任何限制,换而言之给出了其他参量很大的变化范围,从而有可能高精度地将周期限制在较小的范围内,这类似于量子力学中的测不准原理.此外,单参量直接基频拟合与非线性最小二乘拟合相结合,不仅可以解决余弦函数类非线性拟合的线性化问题,同时还可以给出振幅和位相等其他参数的最佳估计值.
精密扭秤特性研究.目前各小组实验测量的G值在其误差范围内不吻合,这一现象说明存在未被认识的系统误差.为了解释该现象,我们系统深入地研究了精密扭秤系统的非线性、热弹性以及滞弹性等特性,并分析了它们对测G实验的影响.精密扭秤实验的精度依赖于扭丝弹性系数K的大小及其稳定性.为了减小精密扭秤实验中的系统误差,有必要深入研究K的常数性.我们的研究表明,在高精度扭秤实验中不可忽略K与环境温度、扭秤振动幅度及频率等因素的相关性.我们对扭秤的非线性、热弹性以及滞弹性等特性进行了实验测量,同时分析了这些特性对精密扭秤实验特别是周期法测G实验的影响.实验研究表明：当扭秤在10-2弧度下工作时,扭秤悬丝的非线性效应对测G的影响不到1 ppm；扭秤系统的品质因数Q值随其振幅的增加而衰减；扭秤系统的检验质量和吸引质量之间存在最佳配置,采用这种配置可降低源于吸引质量的非线性效应；环境温度的变化极大地影响扭秤悬丝的扭转系数K,对于实验中常用的钨丝而言,其温度系数为 ,即当环境温度变化 时,由热弹性引起测G的误差将高达165 ppm；背景环境磁场的涡流耗散与磁场强度的平方成正比,地磁场对扭秤系统Q值的影响可以忽略.
10ppm测G实验设计.在分析扭秤周期法测G传统配置的基础上,我们提出具有信号相互叠加而误差相互补偿特性的四吸引质量配置方案.四吸引质量配置存在降低检验质量间距测量精度要求的优化配置,与一般配置相比,该优化配置对检验质量间距的测量精度要求可降低约400倍.但这是以提高对吸引质量间距的测量精度的要求为代价：吸引质量间距0.2 的不确定度将对测值贡献3ppm的相对误差.为了高精度地测量吸引质量球间距,我们提出并实现了旋转量块法测量球间距,初步实验精度达到0.5 .改进该测量系统可以将测量的精度提高到0.1 以内.在四吸引质量优化配置和旋转量块法测量球间距的基础上,我们设计了10ppm测G实验方案,初步实验研究表明可以达到10ppm的实验精度.
总之,本文围绕万有引力常数G的精确测量和精密扭秤特性研究,得到以下主要研究成果：研制长周期高Q值的扭秤,并应用扭秤周期法测量了万有引力常数G,实验结果为G=(6.6699±0.0007)?10-11 m3kg-1s-2,其相对精度达到105 ppm；在分析传统周期拟合方法的基础上,在国际上首次提出并实现了单参量直接基频拟合方法,解决了扭秤周期的高精度提取；深入研究精密扭秤的非线性、热弹性以及滞弹性等特性；在前期工作基础上,本文最后给出了基于信号相互叠加而误差相互补偿的四吸引质量优化配置的周期法测G实验方案,初步实验研究表明该方案可以将G的测量精度提高到10ppm.
关键词：引力实验,万有引力常数G,精密测量,扭秤特性,周期拟合
牛顿发现了万有引力定律,但引力常量G这个数值是多少,连他本人也不知道.按说只要测出两个物体的质量,测出两个物体间的距离,再测出物体间的引力,代入万有引力定律,就可以测出这个常量.但因为一般物体的质量太小了,它们间的引力无法测出,而天体的质量太大了,又无法测出质量.所以,万有引力定律发现了100多年,万有引力常量仍没有一个准确的结果,这个公式就仍然不能是一个完善的等式.直到100多年后,英国人卡文迪许利用扭秤,才巧妙地测出了这个常量.卡文迪许测出引力常量的实验也被称为测量地球重量的实验. 引力常量测定这是一个卡文迪许扭秤的模型.这个扭秤的主要部分是这样一个T字形轻而结实的框架,把这个T形架倒挂在一根石英丝下.若在T形架的两端施加两个大小相等、方向相反的力,石英丝就会扭转一个角度.力越大,扭转的角度也越大.反过来,如果测出T形架转过的角度,也就可以测出T形架两端所受力的大小.现在在T形架的两端各固定一个小球,再在每个小球的附近各放一个大球,大小两个球间的距离是可以较容易测定的.根据万有引力定律,大球会对小球产生引力,T形架会随之扭转,只要测出其扭转的角度,就可以测出引力的大小.当然由于引力很小,这个扭转的角度会很小.怎样才能把这个角度测出来呢?卡文迪许在T形架上装了一面小镜子,用一束光射向镜子,经镜子反射后的光射向远处的刻度尺,当镜子与T形架一起发生一个很小的转动时,刻度尺上的光斑会发生较大的移动.这样,就起到一个化小为大的效果,通过测定光斑的移动,测定了T形架在放置大球前后扭转的角度,从而测定了此时大球对小球的引力.卡文迪许用此扭秤验证了牛顿万有引力定律,并测定出引力常量G的数值.这个数值与近代用更加科学的方法测定的数值是非常接近的.论文题目：万有引力常数G的精确测量与扭秤特性研究
作者简介：胡忠坤,男,1972年12月出生,1998年09月师从于华中科技大学罗俊教授,于2001年06月获博士学位.
自从库仑和卡文迪许首次将扭秤技术应用于静电和万有引力的测量以来,扭秤作为一种主要的弱力精密检测工具被广泛地应用于万有引力和电磁力的精密测量等诸多研究领域.两百年来扭秤实验技术得到了不断的发展与完善,并在引力实验中发挥着主导作用.本论文在深入研究扭秤系统物理特性的基础上发展了一套高灵敏度的精密扭秤实验技术,并将其应用于万有引力常数G的测量.
万有引力常数G的精确测量不仅对于揭示引力相互作用的性质非常关键,而且对于理论物理学、地球物理学、天文学、宇宙学以及精密测量技术等领域的研究都具有重要的意义,因而得到理论和实验工作者的广泛关注.自Cavendish测出万有引力常数的第一个实验值以来,人们对此进行了大量的实验研究,并给出了近300个G的测量结果.但令人遗憾的是,作为最早被认识和测量的物理基本常数,与其它基本常数相比,G的测量精度迄今为止是最差的.这是因为万有引力相互作用十分微弱且不可屏蔽,而且涉及到质量、长度和时间等基本量的绝对测量,因此G的精确测量是一项艰巨而复杂的系统工作,它不仅需要好的物理思想和巧妙的实验方案,而且也极力追求实验检测技术的极限.因而作为一个热点和难点,万有引力常数G的精确测量为各国科学家所关注.近三十年来,大多数实验者都认为自己的测G实验达到了10-4数量级的相对精度,但事实上他们的测量结果之间的吻合度仅达到10-3数量级.由于G的测量值之间不吻合,国际基本物理学常数委员会在1999年调整基本常数时,将G的推荐值的相对不确定度由CODATA-86的128 ppm(1ppm= )增加到CODATA-98的1500 ppm.这也使G成为此次基本常数更新中唯一不确定度下降的物理学基本常数.这些现象充分说明测G的艰巨性和重要性,同时也意味着存在未被认识的系统误差.人们不禁要问：万有引力常数G的绝对数值究竟是多大?为了回答这一问题,我选择了万有引力常数G的精确测量这一基础研究课题,并希望能在基本物理学常数中写入中国人自己测出的值.该课题得到国家自然科学创新研究群体、国家杰出青年科学基金、国家自然科学基金重点项目、国家自然科学基金面上项目、国家科委九五攀登预研项目等7项课题资助.
围绕万有引力常数G的精确测量和精密扭秤特性研究,本文主要介绍以下四个方面的研究工作：
HUST—99扭秤周期法测G实验.扭秤可以绕着悬丝在水平面内自由转动,以探测作用于检验质量上水平方向的待测外力作用.作为一种高灵敏度的弱力检测工具,精密扭秤已被广泛应用于万有引力和电磁力等弱力的精密测量以及材料特性研究等诸多研究领域.扭秤周期法测量引力常数 G 的原理为：通过比较作为检验质量的扭秤系统在吸引质量两种不同引力场配置下的周期变化而测得G值.一根直径25 长度为513mm的钨丝悬挂两32 g的铜球检验质量构成扭秤, 扭秤系统置于真空容器中,自由震荡周期为3484秒.当两个6.25 kg 的圆柱体吸引质量置于一个检验质量两侧时,其周期增加到4441秒.我们实验的创新之处在于采用了长周期高Q值扭秤,并使之在一个恒温（日变化小于0.005 °C）环境下工作,从而克服了扭丝滞弹性和热弹性对测G的影响.我们采用的非对称扭秤可以使得较小的吸引质量产生较大的待测信号,但是这种设计使扭秤系统易受外界干扰的影响,同时也会增加扭秤运动的非线性效应,且对扭秤运动信号的周期拟合提出了更高要求.我们的实验结果的相对精度达到105ppm,该测量结果被国际物理学基本常数委员会推荐的CODATA-98值所采用,并被命名为“HUST-99”.
扭秤系统周期拟合数据处理方法研究.在周期法测量引力常数G的实验中,扭秤周期的测量精度直接影响G的测量精度.扭秤的周期一般从几分钟到小时量级,周期越长,灵敏度越高.但长周期的基频高精度拟合是一件很困难的事,用传统的傅氏变换、极值序列拟合和非线性最小二乘拟合等方法难以满足实验精度的要求.周期法测 G 实验对扭秤运动的基频的测量精度要求很高,而对振幅和位相等的测量精度要求相对较低.根据这一具体要求,本文提出了对扭秤运动周期的单参量直接基频拟合.单参量直接基频拟合的基本思想是只给出周期的最佳估计值,而对其他参量不作任何限制,即采用仅对信号周期敏感的方差作为判据,利用最小二乘原理给出周期的最可信赖值.理论分析和数值模拟表明该方法可有效克服周期法测 G 实验中的主要干扰,即由于非线性效应而寄生的高次谐波振荡；由于阻尼的存在引起的扭秤运动振幅的衰减；由于扭丝的蠕变及实验环境的变化而引起的扭秤静平衡点的漂移等.单参量直接基频拟合能高精度给出信号的周期,代价是牺牲了其它参量的测量精度.因为它未对其他参量作任何限制,换而言之给出了其他参量很大的变化范围,从而有可能高精度地将周期限制在较小的范围内,这类似于量子力学中的测不准原理.此外,单参量直接基频拟合与非线性最小二乘拟合相结合,不仅可以解决余弦函数类非线性拟合的线性化问题,同时还可以给出振幅和位相等其他参数的最佳估计值.
精密扭秤特性研究.目前各小组实验测量的G值在其误差范围内不吻合,这一现象说明存在未被认识的系统误差.为了解释该现象,我们系统深入地研究了精密扭秤系统的非线性、热弹性以及滞弹性等特性,并分析了它们对测G实验的影响.精密扭秤实验的精度依赖于扭丝弹性系数K的大小及其稳定性.为了减小精密扭秤实验中的系统误差,有必要深入研究K的常数性.我们的研究表明,在高精度扭秤实验中不可忽略K与环境温度、扭秤振动幅度及频率等因素的相关性.我们对扭秤的非线性、热弹性以及滞弹性等特性进行了实验测量,同时分析了这些特性对精密扭秤实验特别是周期法测G实验的影响.实验研究表明：当扭秤在10-2弧度下工作时,扭秤悬丝的非线性效应对测G的影响不到1 ppm；扭秤系统的品质因数Q值随其振幅的增加而衰减；扭秤系统的检验质量和吸引质量之间存在最佳配置,采用这种配置可降低源于吸引质量的非线性效应；环境温度的变化极大地影响扭秤悬丝的扭转系数K,对于实验中常用的钨丝而言,其温度系数为 ,即当环境温度变化 时,由热弹性引起测G的误差将高达165 ppm；背景环境磁场的涡流耗散与磁场强度的平方成正比,地磁场对扭秤系统Q值的影响可以忽略.
10ppm测G实验设计.在分析扭秤周期法测G传统配置的基础上,我们提出具有信号相互叠加而误差相互补偿特性的四吸引质量配置方案.四吸引质量配置存在降低检验质量间距测量精度要求的优化配置,与一般配置相比,该优化配置对检验质量间距的测量精度要求可降低约400倍.但这是以提高对吸引质量间距的测量精度的要求为代价：吸引质量间距0.2 的不确定度将对测值贡献3ppm的相对误差.为了高精度地测量吸引质量球间距,我们提出并实现了旋转量块法测量球间距,初步实验精度达到0.5 .改进该测量系统可以将测量的精度提高到0.1 以内.在四吸引质量优化配置和旋转量块法测量球间距的基础上,我们设计了10ppm测G实验方案,初步实验研究表明可以达到10ppm的实验精度.
总之,本文围绕万有引力常数G的精确测量和精密扭秤特性研究,得到以下主要研究成果：研制长周期高Q值的扭秤,并应用扭秤周期法测量了万有引力常数G,实验结果为G=(6.6699±0.0007)?10-11 m3kg-1s-2,其相对精度达到105 ppm；在分析传统周期拟合方法的基础上,在国际上首次提出并实现了单参量直接基频拟合方法,解决了扭秤周期的高精度提取；深入研究精密扭秤的非线性、热弹性以及滞弹性等特性；在前期工作基础上,本文最后给出了基于信号相互叠加而误差相互补偿的四吸引质量优化配置的周期法测G实验方案,初步实验研究表明该方案可以将G的测量精度提高到10ppm.
关键词：引力实验,万有引力常数G,精密测量,扭秤特性,周期拟合