电路理论是用麦克斯韦方程组在某些条件下的近似.
麦克斯韦方程组可以描述自然界一切电磁现象,其本质是：电场随空间的变化正比于磁场随时间的变化,电场随时间的变化正比于磁场随空间的变化.
麦克斯韦方程组包括以下内容：法拉第电磁感应定律（电场E的旋度等于磁感应强度B随时间变化的负数）；安培环路定理（即全电流定律,磁场强度H的旋度等于位移电流密度J加上电位移矢量D对时间的变化率）；磁通连续性原理（B的散度为0,即磁感应线是闭合曲线）；高斯定理（D的散度等于束缚电荷密度）；材料的边界条件.
每种材料都有以下几个参数：介电常数epsilon【希腊字母打不出来】、磁导率u（读作miu）、电导率cigma.其中,D=epsilon*E,B=u*H,J=cigma*E,电阻率就是电导率的倒数.
在材料的分界面,由于E和B都是矢量,所以各自可以分解成垂直于分界面的和平行于分界面的两部分.E和H的平行分量在分界面的两侧是不变的,B和D的垂直分量在分界面的两侧是不变的,据此可以求出空间的电场分布和磁场分布,进而可以求出电流密度分布.
电路理论中,最重要的定律叫做基尔霍夫定律,有以下两点：
（1）电路中任何一节点在任一时刻的流入电流等于流出电流；
（2）在一致参考方向下,电路中任何一个闭合回路中所有元件的电压和为0.
基尔霍夫定律适用于集中参数电路,所谓集中参数电路就是电路的尺寸远远小于电压的波长（对于交流电）集中参数电路可用线性方程与常微分方程描述.如果电路尺寸与电压的波长可比,而各元件（包括电阻、电容、电感等,但不包括导线）的尺寸仍远小于波长,那么就需要使用分布参数电路,分布参数电路需要求解电压和电流的时间和空间的分布,用偏微分方程描述；如果电路中元件的尺寸与波长可比,就只能用电磁场理论（即麦克斯韦方程组）进行求解.
欧姆定律的提出早于麦克斯韦方程组,因为那个时候是电与磁分开研究的,直至奥斯特发现电流的磁效应以及法拉第发现电磁感应,人们才意识到电与磁是不可分的；麦克斯韦总结了前人的成果,提出了麦克斯韦方程组. 电路理论是用麦克斯韦方程组在某些条件下的近似.
麦克斯韦方程组可以描述自然界一切电磁现象,其本质是：电场随空间的变化正比于磁场随时间的变化,电场随时间的变化正比于磁场随空间的变化.
麦克斯韦方程组包括以下内容：法拉第电磁感应定律（电场E的旋度等于磁感应强度B随时间变化的负数）；安培环路定理（即全电流定律,磁场强度H的旋度等于位移电流密度J加上电位移矢量D对时间的变化率）；磁通连续性原理（B的散度为0,即磁感应线是闭合曲线）；高斯定理（D的散度等于束缚电荷密度）；材料的边界条件.
每种材料都有以下几个参数：介电常数epsilon【希腊字母打不出来】、磁导率u（读作miu）、电导率cigma.其中,D=epsilon*E,B=u*H,J=cigma*E,电阻率就是电导率的倒数.
在材料的分界面,由于E和B都是矢量,所以各自可以分解成垂直于分界面的和平行于分界面的两部分.E和H的平行分量在分界面的两侧是不变的,B和D的垂直分量在分界面的两侧是不变的,据此可以求出空间的电场分布和磁场分布,进而可以求出电流密度分布.
电路理论中,最重要的定律叫做基尔霍夫定律,有以下两点：
（1）电路中任何一节点在任一时刻的流入电流等于流出电流；
（2）在一致参考方向下,电路中任何一个闭合回路中所有元件的电压和为0.
基尔霍夫定律适用于集中参数电路,所谓集中参数电路就是电路的尺寸远远小于电压的波长（对于交流电）集中参数电路可用线性方程与常微分方程描述.如果电路尺寸与电压的波长可比,而各元件（包括电阻、电容、电感等,但不包括导线）的尺寸仍远小于波长,那么就需要使用分布参数电路,分布参数电路需要求解电压和电流的时间和空间的分布,用偏微分方程描述；如果电路中元件的尺寸与波长可比,就只能用电磁场理论（即麦克斯韦方程组）进行求解.
欧姆定律的提出早于麦克斯韦方程组,因为那个时候是电与磁分开研究的,直至奥斯特发现电流的磁效应以及法拉第发现电磁感应,人们才意识到电与磁是不可分的；麦克斯韦总结了前人的成果,提出了麦克斯韦方程组.